В уравнениях равновесия цепи, составленных по законам Кирхгофа зависимыми переменными являются токи и напряжения. Такие системы называют гибридными. До их решения целесообразно выразить напряжения через токи, либо токи через напряжения, подставить эти выражения в систему и перейти к одному типу переменных. Совокупность таких уравнений, применительно к анализируемой цепи, называются компонентными уравнениями. Каждое из них связывает ток и напряжение в отдельной ветви.

Рис. 2.4. Канонические ветви первого и второго типа

Рассмотрим эти уравнения для канонических ветвей первого (рис. 2.4,а) и второго (рис. 2.4,б) типа.

Для ветви первого типа напряжение ветви U_K находится как разность напряжений на элементе r_k: U_rk = r_k ^. I_k и источнике ЭДС U_ek = E_k:

где g_k = 1/r_k – проводимость ветви.

Эти соотношения называют обобщенной формой закона Ома. В частном случае, когда E_k = 0, имеем обычную форму закона Ома:

U_k = r_k I_k или I_k = g_k U_k .

В другом случае, когда r_k = 0, получим на основании (2.9)

U_k = - U_ek = - E_k, что действительно имеет место, если направить в одну сторону действие ЭДС и напряжение ветви. Следует особо обратить внимание на то, что знаки в формулах (2.9) и (2.10) непосредственно связаны с условными положительными направлениями тока и напряжений на отдельных участках ветви. Если изменить эти направления, то изменятся и знаки. Поэтому схему рис. 2.4,а можно считать ключевой схемой, ее всегда следует иметь в виду при написании компонентных уравнений.

Для канонической ветви второго типа с источником тока J_k, представленной на рис. 2.4,б, связь между током и напряжением ветви U_k установить невозможно. Это напряжение можно определить только после решения задачи как сумму напряжений ветвей непосредственно примыкающих к источнику тока.

Составим компонентные уравнения для ветвей схемы на рис. 2.3,а.

В схеме произвольно указаны направления токов и напряжений в каждой ветви. Сравнивая их с направлением стрелок на рис. 2.4, используя формулы (2.9), выражаем напряжения ветвей через токи:

Подставив эти выражения в четвертое уравнение системы (2.8), получим систему уравнений относительно четырех неизвестных токов, которую можно решить любым известным способом.

Используя другой вид формул для компонентных уравнений (2.10), выразим токи ветвей через напряжения:

После подстановки этих выражений в первые три уравнения системы (2.8), получаем систему уравнений для трех независимых напряжений U₁, U₄ и U₅. Другие напряжения могут быть определены из соотношений:

U₂ = E₂; U₃ = U₄; U₆ = - U₁.